对单举过程,可以用费曼部份子分布密度描述强相互作用的非微扰部分,它描述了无限动量体系下夸克、胶子的纵向动量分布。对遍举过程,非微扰效应用形状因子、部份子分布振幅等描述。对其中的一些衍射过程,如深虚康普顿散射和深虚介子产生等过程,可以证明Q2>>-t>>∧QCD2时,散射振幅可以写成硬核与广义部份子分布卷积的因子化形式,其中的非微扰部分由广义部份子分布表示。广义部份子分布是20世纪90年代末才被提出的一种较新的物理量,它可以看作是形状因子与费曼部份子分布函数的混合,通过傅立叶变换可以与部份子纵向动量和横向位置的三维分布相联系,并与核子自旋分布有关。因此,广义部份子分布提供了关于核子结构的更完整的信息,而深虚康普顿散射和深虚介子产生过程则是实验上研究广义部份子分布的最主要的过程。在大动量交换的极限下,初末态夸克间交换的胶子以大动量胶子为主,可以进行微扰论计算。在本篇论文中,我们对大动量交换极限下的质子螺旋度反转的夸克广义部份子分布Eq(x,ξ,t)做了领头阶的微扰论计算。我们对具有确定螺旋度的核子态按分布振幅的扭度展开,通过轨道角动量实现螺旋度的翻转。夸克在这里可以看作是无质量的旋量粒子。我们用旋量螺旋度振幅法来处理散射振幅中无质量旋量的乘积,并对夸克的横向动量做展开。利用对称性分析,我们减少了需要计算的拓扑图。由这些图的部份子散射振幅我们得到硬核部份。将横向动量积掉,我们将夸克广义部份子分布Eq(x,ξ,t)写为硬核部份与分部振幅的卷积形式。我们的结果在不同极限下分别与广义部份子分布Hq(x,ξ,t)和泡利形状因子F2相联系,我们利用文献中Hq(x,ξ,t)和泡利形状因子F2的研究验证了我们的计算结果。我们的结果可以对唯象上广义部份子分布的模型构造和参数化提供一定的限制,并可以做进一步的数值计算及对相关过程的实验结果进行研究。