日面上的爆发活动经常与磁绳有关，而电流环不稳定性可以解释磁绳的初始抬升和爆发过程，伴随着磁绳的抬升，磁绳下方电流片的磁场重联释放出磁场中存储的能量，太阳耀斑由此发生。本文讨论了不同参数下电流环不稳定性的爆发条件，以及太阳耀斑极紫外后相的物理特征和成因，并分析了它们的磁场拓扑结构所起作用。
　　以三维磁流体动力学数值模拟为手段，使用Titov-Démoulin无力场模型设定磁绳初始状态，磁绳足点固结，通过改变磁绳的粗细，足点距离，背景磁场与磁绳的夹角，研究磁绳在一系列不同参数下其电流环不稳定性的爆发阈值。过去的理论模型给出背景磁场的极向分量衰减因子为3/2时磁绳处于临界爆发状态，但在日面观测和实验中发现了不同情形下临界衰减因子散落在[1，2]之间。通过分析不同参数下得到的临界衰减因子，得到了如下结果:1.在磁绳比较粗的情况下，在磁轴位置测量的临界衰减因子数值偏高，而此时的电流经过演化聚积在磁轴下方，应考虑用经电流加权后的临界衰减因子表征背景磁场的衰减特征。在无环向分量的情况下，电流加权的临界衰减因子仍在区间[1，3/2]。2.在计算衰减因子的公式中，若高度的测量基于的零点不同，则衰减因子的数值也会不同。理论上零点应取于电流环中心，但观测上一般取为光球面。在大大偏离理论上细绳假设的情况下，越粗的磁绳对应的基于光球面测量的临界衰减因子越大，与理论预言的趋势相反。但如果考虑磁绳抬升后电流环圆心的变化，并基于圆心位置测量的临界衰减因子，则仍可以解释临界衰减因子随磁绳粗细反转的原因。3.背景磁场的环向分量对磁绳有强烈的致稳作用，一些参数下临界衰减因子甚至达到2以上。4.临界不稳定的爆发初期基本符合自相似膨胀假设，平衡态下为半环形的磁绳尤其符合。
　　太阳耀斑的衰减相中在极紫外波段有时会有二次辐射通量增强，称为极紫外后相。过去的工作认为极紫外后相与主相发生在大小不同的两组环系，而极紫外后相的成因是二次加热还是长的环系的冷却过程存在争议。分析了2010年至2014年间伴随着极紫外后相的55个M级以上耀斑，基于耀斑带的形态，这些耀斑被分类为环形耀斑（19个）、双带耀斑(23个)和复杂耀斑（13个）。其中有22个耀斑事件(40％)观测到了相关的日冕物质抛射。双带耀斑中的48％，环形耀斑中的37％，复杂耀斑中的31％观测到了后相峰值辐射通量超过主相峰值的超强极紫外后相，显示双带耀斑比环形耀斑更容易发生二次加热。因为后相辐射区域面积基本都大于主相区域，且空间上相互分离，环系的冷却可能是后相峰值晚于主相峰值出现的主要原因，尤其是对于环形耀斑。磁零点的“扇-脊”拓扑结构是内嵌在“穹-片”准分界层的子结构，示例的一个环形耀斑的后相成因可以很好地被“穹-片”准分界层解释。有一半的环形耀斑发现了磁零点的“扇-脊”拓扑结构。“穹-片”准分界层的存在是发生环形耀斑的主要原因。